無散逸・磁気リコネクション

　　　　　　

　地球磁気圏の太陽からは後方部分（地球で15 Re程度）において，
「散逸がない状態であるのに散逸現象が起きる」 のは何故なのか？
この磁気流体の散逸現象である磁気リコネクションの根本的矛盾が，
磁気流体力学を定式化したアルヴェンらを1950年代から悩ませて
いたパラドックスでした。
　この磁気リコネクションでは，Dungeyの古典理論や有限の異常
電気抵抗の発生理論が広く語られました。その一方で，Spicerの
慣性抵抗は，人々からは珍奇な理論と見なされ，彼が論文で
語っているように世間は受け入れませんでした。

　この問題を世界で数値的に解明（実証）したのは，以下で述べる
計算機シミュレーションという，実験・理論に次ぐ第3の方法である
私の研究です。異常抵抗から大学院の研究を始め，メリーランド大学
で研究者と認められ，そして慣性運動へ辿りつくには10余年の歳月
がかかりました。その理由は，ディバイ長の小さい空間スケール
の粒子コードと違う 「低周波数粒子コード (Mocro-particle simulation
code)」 の研究開発が必要でした。

　この矛盾がなく運動する 「慣性運動による無衝突磁気リコネクション」
は，非常に単純明解であり，APS（アメリカ物理学会）の論文には十分の
反響がありました。低周波数粒子コードという基礎の上に立ったうえで，
磁気リコネクションという理論が認められたときでした（Refs. 1 - 4）。

　 M. Tanaka, Physics of Plasmas, vol.2, pp.2920-2930 (1995).
　　　　　　　　　　　　　基礎方程式： Maxwell方程式(1)-(4)，陽子・電子の運動方程式(5)-(8)　　


　Fig.1 ポロイダル磁気フラックスPsiとｙ方向の陽子電流J_yで、時刻はt /t_A= (a) 0, (b) 1.6, (c) 3.1
　Fig.2 トロイダル電場E_y，トロイダル電流J_y, 分離したポロイダル磁気フラックスDelta Psiと距離



「なぜパラドックスなのか？」

　宇宙の99.99％は中性ガスが電離したプラズマ状態にあるといわれて
います。 そのプラズマを流れる電流は磁場をつくり，それがプラズマを
狭い空間に閉じ込めます。 ところが，マックスウェル方程式と流体の運動
方程式から導かれる磁気流体方程式は，起源が異なる２つの磁力線群
とそれを運ぶプラズマは，散逸がない場合は混ざりあわないと教えます。

　しかし，地球磁気圏と太陽風との境界面では 磁気リコネクションが
間歇的に30分程度の時間内に発生・終了します。これがサブストーム
（磁気擾乱）で，その結果としてオーロラ発光などの原因となっている
ことが，人工衛星による観測の積み重ねでわかってきました。
　一方，この宇宙環境では，散逸はきわめて弱く，散逸が起きる特性時間は
１週間程度です。実際の30分と理想的な１週間の違い，これでパラドックス
といった意味がわかるでしょう。

　多くの研究者は，理想的な磁気流体力学の方程式の範囲で考え，
その方程式に登場した架空の散逸項がオームの法則で知られた電気抵抗
でした。散逸が無いと，実験室プラズマや磁気流体シミュレーションでも
磁力線は融合しないことが確められます。他方，散逸がある，すなわち
電気抵抗がゼロでない（有限である）とき，磁気リコネクションが発生します。
　地球を取りまく宇宙空間でのプラズマと磁場のシミュレーション研究では，
仮定を認めた上て，磁気流体方程式と有限の電気抵抗を用いて現象の
予測が行われました。


「電気抵抗の起源は何なのか？」

　磁気流体による記述が成り立たない環境で磁気リコネクションが起きるため
には電気抵抗が必要でした。私が行ったプロトンと電子のマクロ粒子コードでは
散逸のない状態での粒子系を扱い，無衝突で磁気リコネクションが発生します。
磁気リコネクションでは，地球磁気圏での X(エックス）点と呼ばれる極めて
小さな領域で起き，磁力線が融合します。
　そこではプラズマ中のプロトンと電子は異なる軌道を取り，サイクロトロン半径
が微小な電子は磁力線に沿って運動し，外側領域を進むプロトンと一時的に
乖離が起きます。これを「慣性 (inertia)」 による運動と呼び，無衝突過程です。
ここを離れると，再び磁気流体として一緒に運動します。

　これは，プロトンと電子が常に一緒に運動するとした「磁気流体記述」の
破綻を意味しますが，それと関係なく，電子とプロトンの粒子は運動します。
狭いXポイントではプロトンと電子は一緒には運動しない，と物理学は
明確に述べています。これが磁気リコネクションの答えでした （文献１）。


References
1. M. Tanaka, Macro-particle simulations of collisionless magnetic reconnection,
Phys.Plasmas, 2, 2920-2930 (1995).
2. M. Tanaka, A simulation of low-frequency electromagnetic phenomena in
kinetic plasmas of three dimensions, J.Comput. Phys., 107, 124-145 (1993).
3. M. Tanaka, Macro-EM particle simulation method and a study of collisionless
magnetic reconnection, Comput.Phys.Commun., 87, 117-138 (1995)
4. M. Tanaka, Asymmetry and thermal effects due to parallel motion of electrons
in collisionless magnetic reconnection, Phys.Plasmas, 3, 4010-4017 (1996).
5. H. Shimazu, M. Tanaka, and S. Machida, The behavior of heavy ions in
collisionless parallel shocks generated by the solar wind and planetary plasma
interactions, J.Geophys.Res., 101, 27565-27571 (1996).


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計算機シミュレーションで物理学を研究する
中部大学工学部紀要、田中基彦，2022年3月